本期概要

1、橄榄石-林伍德石相变触发深部板片地震活动与流变弱化

研究通过高压实验揭示，地幔过渡带橄榄石相变形成的纳米多晶片层，其晶粒尺寸敏感蠕变与相变潜热及摩擦加热相耦合，在低温下触发深源地震失稳，在高温下促进流变弱化，统一解释了深源地震与俯冲板片弱化的物理机制。

2、震前动电信号的再思考：来自有限断层建模的认识

针对传统点源近似局限，研究建立准静态有限断层动电框架，将应力-流体耦合表征为空间散布源。模拟表明，地电场水平分量对流体源几何高度敏感，其方向性变化可有效区分流体驱动与应力诱导信号，为解释震前动电信号提供定量工具。

3、基于GNSS和InSAR的2025年定日7.0级地震的变形过程与机制

综合GNSS、InSAR与野外调查，刻画2025年西藏定日7.0级地震形变过程。反演揭示两条正断层构成地堑，最大滑动4.1米。研究证实破裂分段性，并定量评估2015年廓尔喀地震的触发效应，表明其使定日地震提前约20年发生。

橄榄石-林伍德石相变触发深部板片地震活动与流变弱化

俯冲的冷洋壳板块（板片）表现出两种矛盾的变形行为：地幔过渡带（MTZ，深度约400~700 km）内的深源地震和流变弱化。尽管冷板片中亚稳态橄榄石楔（MOW）的相变被认为可能是这两种行为的触发机制，但目前仍缺乏直接的实验证据来理解联系二者的物理过程。为此，研究人员在MTZ压力条件下（约20 GPa）进行了相变-形变耦合实验。结果表明，在单轴应力作用下，林伍德石以纳米多晶片层（NPL）的形式产生。在760~860 ℃，薄NPL通过晶粒尺寸敏感蠕变（grain-size sensitive creep）与热失稳的耦合，触发不稳定滑动并伴随同震应力降。在950~1330 ℃，NPL的增厚利用其非共格特性促进了相变，从而使形变趋于稳定。因此认为，NPL的形成及其晶粒尺寸敏感蠕变在依赖温度的相变-形变耦合中起着关键作用。同时，这也解释了MOW附近的深源地震以及MOW之外的流变弱化。相关研究发表在2026年4月的Nature Communications。

深源地震发生在冷的MTZ板片中，最深可达约680 km，在约600 km深处最为集中，此处对应压力约21 GPa——远高于岩石通常发生脆性破裂的脆-塑性转换（BPT）压力（约2 GPa）。因此，硅酸盐岩石在如此高压下如何发生剪切局部化和不稳定破裂，一直是深源地震研究的核心难题。与此同时，冷俯冲板片在MTZ底部会发生显著变形和滞留，说明板片即使处于低温环境也可能发生流变弱化，而这一现象难以用温度依赖型黏度模型来解释。

已有研究认为，亚稳态橄榄石相变引起的晶粒细化，可能是触发上述两种变形行为（深源地震和流变弱化）的潜在机制。相变形成的细粒高压相可形成反裂纹或纳米剪切带（NSB），甚至连通透镜状包体，进而诱发剪切失稳。此外，相变后的细粒林伍德石表现出晶粒尺寸敏感蠕变，这被认为是MTZ板片流变弱化的重要过程。因此，相变过程中的晶粒细化是冷MTZ板片中两种不同变形行为的关键因素。然而，究竟是何种过程将剪切失稳与流变弱化联系起来，迄今仍知之甚少。

研究旨在揭示地幔过渡带条件下橄榄石-林伍德石相变如何同时诱发深源地震失稳与俯冲板片流变弱化。研究在约20 GPa、570~1330 ℃条件下开展单轴变形实验，并结合原位同步辐射X射线观测和声发射（AE）监测，获取相变比例、应力-应变响应及失稳特征。同时，对回收样品进行显微结构分析，识别NPL、NSB及晶粒尺度的特征。

图1  高温回收样品的显微结构。（a）背散射电子图像，显示橄榄石晶粒中同时发育STL和NPL；（b）STL的透射电镜图像；（c）NPL的透射电镜图像，显示其具有分层结构

1. 高温条件下的均匀变形

在高于1070 ℃的条件下，橄榄石向林伍德石的相变比例超过80%，并形成单晶拓扑取向片层（STL）和NPL两类相变结构。STL的产状主要受母相橄榄石晶体取向控制，与最大主应力方向没有明显关系。NPL具有由约30 nm细粒林伍德石组成的中心层及两侧经二次成核生长形成的外层。与STL相比，NPL更有利于相变的持续扩展，同时源自NPL的相变亦占主导地位。但是，该温度下，NPL和STL均未引起局部形变。

2. 中温条件下的NSB形成

在1020 ℃，NPL变窄，宽度约0.3~1 μm。尖锐的NPL切割较宽的NPL，产生约0.6 μm的滑移，形成NSB——内部由取向随机的、粒径约20~30 nm的林伍德石组成。虽然样品中已出现明显的剪切局部化，但实验未发现熔融证据，也未检测到AE信号（950 ℃淬火实验），表明950~1020 °C时沿NSB发生的是稳定滑动。

尽管也观察到了STL，但其并未参与局部形变。应力结果显示，新出现的细粒林伍德石的强度远低于母相橄榄石，其低强度及恒温条件下的硬化可由伴随晶粒生长的NPL的晶粒尺寸敏感蠕变来解释。因此认为，母相橄榄石与细粒林伍德石之间显著的强度差异，可能诱发剪切局部化并形成NSB。

图2  中、低温条件下回收样品的显微结构。（a）1020 ℃条件下的背散射电子图像，显示较窄、较尖锐的NPL切割较宽的NPL；（b）在a中FIB-3区域的透射电镜及选定区域电子衍射图；（c）830 ℃条件下的背散射电子图像；（d）在c中FIB-4区域的透射电镜图像

3. 低温条件下的NSB失稳

在760~860 ℃，沿NSB的滑动变得不稳定。实验记录到明显的声发射活动和瞬时应力降，这种现象在860 ℃时发生多次，而在760 ℃时仅发生一次。此时形成的NSB数量更多、厚度更小，内部林伍德石粒径可低至约10 nm，并多与最大主应力方向呈40°~50°夹角。

样品中还观察到张开裂缝，表明除了微观的NSB外，宏观破裂也可伴随声发射和应力降而发生。此外，母相橄榄石中发育了局部变形带，但沿这些带极少发现林伍德石。进一步研究表明，橄榄石中变形带的形成不会导致剪切失稳，但可为NPL提供非共格形核位点，而纳米级林伍德石的形核在母相橄榄石中形成弱面，进而导致剪切局部化和剪切失稳。

图3  不同温度下发生形变时的应力-应变、相变比例及声发射特征

4. 相变诱发的热失稳

多晶型、显著的体积变化和高潜热，是引起相变断层作用（transformation faulting）的重要因素。实验中形成的不稳定NSB厚度小于100 nm，由数十纳米的细粒组成，未出现明显熔融，并与最大主应力方向大致呈45°夹角。这与锗酸盐橄榄石在1~5 GPa条件下观测到的特征具有一定相似性。由此认为，NSB诱导的失稳机制具有普遍性，可扩展至BPT压力条件之外。此外，还记录到相变诱发的黏滑行为，伴随AE出现重复性瞬时滑动和超过1 GPa的应力降。

相变潜热可使局部温度绝热升高约240~270 ℃，将NPL的瞬时摩擦系数降低至约10-3~10-5，使其在低温下充分弱化并发生剪切局部化。但低摩擦阻力本身并不必然导致剪切失稳，触发失稳的另一关键因素是摩擦加热——由潜热释放引起的局部滑动进一步产生热量，形成速度弱化失稳。在实验条件下，摩擦加热可使不稳定NSB升温约750~940 ℃，从而使NSB的扩散蠕变引发滑动，但不发生熔融。

图4  剪切加热及其引起的剪切应变率。（a）不同滑移距离与断层厚度比值（D/h）条件下，剪切加热温升随等效剪应力的变化；（b）800 ℃的实验室条件下和（c）600 ℃的天然冷俯冲板片条件下，断层剪切应变率随剪应力的变化

不稳定滑动出现在760~860 ℃，760 ℃对应NPL的形核开始，860 ℃可能受限于断层剪应力及摩擦生热量。高于860 ℃时，林伍德石开始形成并引起剪切局部化，但较低的剪应力无法产生足够的摩擦热，因而抑制了失稳的发生。因此认为，应力诱发的NPL形成及其晶粒尺寸敏感蠕变与相变潜热释放和摩擦加热的耦合作用，是低温范围内产生实验室地震的关键机制。

5. 深部板片地震活动与流变弱化

深源地震对温度高度敏感，其发生率在约600 km深处达到峰值。尽管实验中发生剪切失稳的温度（760~860 °C）略高于天然板片（750 °C），但NPL的形成受动力学控制，在俯冲板片更长的时间尺度下可于较低温度发生。同时，相变潜热还可使局部温度升高，促使弱NPL通过晶粒尺寸敏感蠕变产生剪切局部化。

在高压下，亚稳态橄榄石流动强度极高，导致MOW与周围林伍德石之间存在巨大强度差，使应力在MOW内集中，从而促进NPL的形成。天然深源地震具有更大的滑移距离与断层厚度比值，因此，数兆帕的应力即可引发失稳，产生足够的摩擦热，使粒径为10~100 nm的林伍德石达到地震级应变率，甚至发生局部摩擦熔融。

STL与NPL在相变和形变中的作用明显不同：STL主要受母相橄榄石晶体取向控制，对局部形变的贡献有限；NPL则因其非共格界面和晶粒尺寸敏感蠕变而显著弱化，并倾向于沿最大主应力相关方向发育。在低温条件下，薄NPL可演化为不稳定NSB，并触发深源地震。温度升高后，NSB逐渐增厚并变得稳定，同时促进大规模相变和整体晶粒细化，最终导致MOW外部板片发生均匀流变弱化。

来源：Honda R, Kubo T, Miyahara M, et al. The olivine-ringwoodite transformation triggers deep slab seismicity and rheological weakening. Nature Communications, 2026.

震前动电信号的再思考：来自有限断层建模的认识

由应力-流体耦合过程产生的动电（electrokinetic）信号正日益被视为揭示震前断裂带动力学机制的指示标志。然而，对其解释往往受限于对点源近似的普遍依赖，这种近似忽略了沿断层面的应力累积和流体运移所固有的空间分布特征。为此，研究人员建立了一个准静态有限断层动电框架，将应力与流体的耦合扰动表征为空间散布的、随时间演化的源。该方法将扩展的Luco-Apsel-Chen广义反透射法（LAC GRTM）与点源叠加方案相结合，能够高效模拟层状多孔介质中面源的动电响应。数值模拟结果表明，在应力-流体耦合系统中，地电场的水平分量对流体源几何形态高度敏感，垂直分量则主要反映应力加载。由有限速率流体运移引起的起始时间的空间差异，进一步在地表信号中引入波形复杂性、幅度调制以及多阶段的时间演化特征。值得注意的是，地电场的方向性变化为区分流体驱动信号与应力诱导信号提供了可靠的诊断依据，其角度偏差最大可达16.6°。这些发现为解释近断层动电信号，以及指导监测策略（旨在约束断裂带流体通道与应力演化过程），建立了定量框架。相关研究发表在2026年8月的Geophysical Journal International。

地壳中的动电现象源于孔隙流体相对于带电矿物表面的相对运动，进而产生了可测量的电场与磁场（作为对应力或流体扰动的响应）。这些信号通常表现为自然电位（SP）、地电场或地磁场的变化，已在多种地质环境中被观测到，如构造变形、诱发地震、火山活动及地下流体运移等。同时，动电信号还为水-力（hydromechanical）耦合过程提供了具有坚实物理基础的代理指标，有助于揭示渗透性地壳介质中应力与流体流动的时空演化特征。

过去几十年来，动电现象的数值模拟取得了显著进展。目前，绝大多数研究依赖两个理论框架——分别由Pride（1994）、Revil和Mahardika（2013）提出。它们为自然电位和震电研究中的动电现象模拟提供了统一基础。近年来，在准静态机制下，对动电信号的定量模拟取得了很大进步。但是，当前的准静态动电模型仍存在一个根本性局限：隐含地假设源在空间上是局部化的，或者可被等效表示为点扰动。这一简化假设与断裂带过程中固有的一些分布特征——应力积累、流体运移和裂隙激活在有限的时空尺度上非均匀演化，形成了鲜明对比。

为此，研究人员建立了一个有限断层动电框架。在该框架中，应力与流体的耦合过程被表征为空间散布的、随时间演化的源。通过将断层面离散化为相互作用的子断层单元——每个子断层单元充当应力和/或流体注入的局部激发源，并利用扩展的LAC GRTM框架对其贡献进行积分，该模型能够显式地解析动电信号的时空结构。

图1  断裂带概念图、研究采用的坐标系框架及空间离散示意图

1. 断层离散和源表征

为检验空间分布式应力源和流体源对动电信号演化的影响，研究采用了一个物理上合理的有限断层几何形态，其与中等震级地壳地震的经验破裂标度关系基本一致，亦与以往动电和震电模拟中所采用的源尺寸具有可比性。准确的有限断层建模要求断层的离散化应在数值精度与计算效率之间取得平衡，因此，研究基于静态位移计算开展网格收敛分析，以确定合适的网格尺寸。最终，研究决定采用3200个子断层进行离散，对应的单元尺寸约为0.25 km×0.29 km。

基于该方案，研究计算了嵌入均匀多孔地壳的断层面上由剪切应力积累所产生的、随时间变化的地电响应。分析表明，源几何形态对近场响应幅值有显著影响，但在较远距离处的影响要弱得多。在近断层接收点，有限断层模型给出的围压峰值和孔隙压峰值均明显小于点源模型。电势与地电场垂直分量Ez在两个模型中的时序演化相似。但是，地电场水平分量表现出了强烈的方向依赖性：在近断层接收点，点源模型高估Ex分量，同时低估Ey分量。在远断层接收点，响应对源几何形态基本不敏感。总体而言，点源模型可能适用于远场观测，但对与断层尺度的应力累积相关的近场地电幅值进行定量解释时，仍需采用有限断层模型。

图2  （a）具有均匀地壳属性的均匀半空间多孔模型；（b）以0.25 km×0.29 km单元面积离散的断层面上的能量分布

2. 力学和地电响应

为考虑与深度相关的力学、水力（hydraulic）及电学差异，研究采用了一个层状地壳模型，该模型代表了覆盖在结晶基底之上的沉积碳酸盐岩层序。这种分层结构能够真实反映渗透率、弹性模量和电导率的差异，而这些差异对于控制动电耦合效应及信号传播至关重要。

对水平电场的大小进行分析后发现，剪切应力加载和流体注入这两种机制产生了相似的地电场时间变化模式，均表现为快速上升然后逐渐下降。然而，流体注入产生的地电场幅值始终大于剪切应力加载，这表明由压力驱动的流体流动引发了更强的动电响应。此外，两种机制形成的电场方向存在明显差异，角度差异在最早期（t=6天，Δθ≈16.5°）和最晚期（t=21天，Δθ=16.6°）最大，在t=9天时最小（Δθ=8.9°）。这表明，流体运移引入了空间上不均匀的源贡献，从而改变了所产生电场的几何形态。

图3  水平电场的强度随时间的变化及其在特定时间的归一化向量表示

方向变化在区分流体驱动信号和应力驱动信号方面具有诊断价值，但当两种过程同时作用时（天然断层系统中的典型情形），相关特征如何变化仍不清楚。为此，研究分析了断层面应力加载与流体流动共同作用时所产生的力学与地电场响应。结果表明，在耦合条件下，地表压力信号（围压、孔隙压力）携带的地下流体通道信息有限，而动电测量（尤其是水平分量）提供了具有空间分辨率的、高度敏感的代理指标，可用于探测流体源的非均质性并追踪流体的运移。这进一步说明，动电监测可作为一种诊断工具，在复杂地壳环境中将流体流动与应力驱动过程联系起来。

在上述分析中，为隔离流体注入的几何效应，研究假设断层面上的起始时间是一致的。然而，在实际情况中，应力累积与孔隙压变化的起始时间可能在空间上存在差异。进一步分析发现，由流体沿渗透性断裂带运移所控制的起始时间非均匀性不仅决定了自然电位信号的出现时间，还控制了其波形形态（包括水平电场的极性和多阶段演化）。这凸显了在解释野外观测数据时纳入有限源演化的重要性，因为简化的同步源模型可能同时误判信号的幅值与时序结构。

图4  起始时间的空间差异性对水力与地电响应的影响

3. 小结

整体而言，动电响应并非仅由应力或流体驱动力的大小决定，而是受到源的空间分布及其随时间激活过程的强烈控制。地表动电信号的方向性变化及其对流体源几何形态的敏感性，为区分流体驱动与应力驱动的贡献提供了独特诊断工具。尤其是，水平电场分量表现出显著的幅值与极性变化，这直接反映了流体运移路径的空间非均匀性。此外，异步源激活和非均匀滑动产生了独特的时序模式，这表明观测到的动电信号反映的是整合的、断层尺度的水-力过程，而非简单的局部作用力。这凸显了在解释震前电信号时，纳入有限断层几何和源非均匀性的重要性。

该模型预测的方向性响应与大型监测研究中报道的地电信号野外观测结果的变化趋势一致。未来，为改善震前信号的解释，将这一建模框架与野外观测相结合将至关重要。同时，应致力于识别能够约束流体通道和应力演化的诊断特征，并将物理驱动的模型与数据驱动的方法相结合，以提升微弱动电信号的可检测性与可解释性。这些努力将增进从断裂带动力学过程中提取有用信息的能力，并进一步支持地电监测在地震危险性评估中的应用。

来源：Zheng X Z, Ren H, Zhang H, et al. Rethinking electrokinetic signals before earthquakes: insights from finite-fault modelling. Geophysical Journal International, 2026, 246(2): ggag195.

基于GNSS和InSAR的2025年定日7.0级地震的变形过程与机制

2025年藏南定日M_w 7.0地震为研究活动裂谷带内的正断层作用机制提供了独特机会。通过综合大地测量（GNSS和InSAR）与野外调查资料，研究刻画了该事件的震间形变与同震形变。在此基础上，反演得到详细的断层滑动模型，并定量评估了2015年M_w 7.8廓尔喀地震的触发效应。主要发现如下：①震中区的伸展应变率为（1.5±0.2）×10⁻⁸ yr⁻¹，显著低于北部余震区，表明应变分配存在差异；②同震滑动模型显示，两条近南北走向的正断层形成了一个地堑构造，最大滑动量为4.1 m，大地测量矩（geodetic moment）为4.2×10¹⁹ N·m；③野外测量证实地表破裂具有分段性，其中，中段的垂直滑动量为2.1~2.2 m，与InSAR反演得到的视线向最大形变量2.04 m高度一致，从而验证了大地测量模型的可靠性；④形变分析表明，2015年廓尔喀地震促进了定日地震的破裂，可能使其提前约20年发生。定日地震体现了沿申扎-定结系统的裂谷扩展，并为藏南震后应力传递和深部地壳过程提供了重要见解。相关研究发表在2026年7月的Geophysical Journal International。

2025年1月7日，西藏南部定日县发生M_w 7.0地震，此次地震发生于丁木错断裂，地表破裂带长约40 km，主滑动面深约10 km。发震断层近南北走向、向西倾斜，以正断层活动为主，与区域伸展背景一致。丁木错断裂带位于申扎-定结断裂系统南支，是喜马拉雅造山带南北向挤压与青藏高原东西向伸展的重要运动学边界，且南北段伸展速率存在明显差异。定日地震后，基于InSAR等的研究已初步揭示出同震及早期震后形变和发震构造，但多集中于此次地震自身的破裂反演，缺乏对震前长期形变、区域构造背景及2015年M_w 7.8廓尔喀地震应力影响的综合考虑。因此，从多时空尺度研究发震断层的变形过程，是认识藏南断裂系统演化及大地震孕育机制的关键。

该研究旨在揭示2025年定日M_w 7.0地震的震间-同震-震后变形过程、断层破裂特征及其动力学机制，并评估2015年M_w 7.8廓尔喀地震的触发作用。研究综合GNSS速度场、多轨InSAR同震形变和野外地表破裂调查资料，分析了区域应变积累与同震位移特征。在此基础上，开展了三维断层几何和滑动分布反演，并通过对比廓尔喀地震前后的应变变化，定量评估了其对定日地震孕震过程的影响。

图1  藏南伸展裂谷带的构造图。（a）藏南与中国的地理关系；（b）2025年定日7.0级地震的构造背景

1. 震间形变

GNSS速度场表明，藏南地区总体受印度板块与欧亚板块汇聚控制，速度由南向北系统性减小，反映出南北向的地壳缩短，且雅鲁藏布江缝合带以北同时叠加明显的东西向伸展形变。应变率显示，2025年定日地震发生在低应变率区，震中附近主应变轴表现为南北向压缩和东西向伸展，主伸展方向为77.0°±2.2°。其与近南北走向的发震断层之间的几何关系表明，断层运动以正断层滑动为主，并伴有少许走滑分量。震中区主伸展应变率为（1.5±0.2）×10⁻⁸ yr⁻¹，向北逐渐增至（1.9±0.2）×10⁻⁸ yr⁻¹。

2. 同震形变及模拟

震后GNSS观测显示，断层两侧形成近似对称的伸展形变，位移幅值随震中距增大而迅速减小。整体而言，东西向伸展占主导，同时存在较弱的左旋走滑分量——近震中台站的左旋走滑与伸展位移之比约为1：10。多轨InSAR结果显示，丁木错断裂沿近南北方向发生了长约40 km的同震破裂，最大视线向形变量约为2.04 m。断层附近的显著相位失相干表明，主断层（F1）可能破裂至地表。此外，主破裂带以西约10 km处还存在约25 cm的形变阶跃，对应一条向东倾斜的次断层（F2），二者共同构成一个地堑构造。

图2  基于GNSS观测的2025年定日地震的同震位移。（a）水平同震位移；（b）横跨发震断层的位移剖面

结合三个轨道的同震InSAR形变数据与GNSS观测数据，研究利用SDM软件反演获得了三维断层滑动模型。反演结果表明，F1和F2均呈近南北走向。F1以正断层作用为主，伴有少量左旋走滑，倾角约53°。F2近乎平行于F1，向东倾斜，倾角约62°。大地测量矩释放量估计约为4.2×10¹⁹ N·m，对应矩震级7.0。

图3  同震断层滑动模型。（a）三维断层模型的透视图；（b）主断层和（c）次断层上的滑动分布

3. 同震滑动模型的可靠性

观测值、模拟值和残差对比表明，同震滑动模型能够较好解释GNSS和InSAR同震形变。三条InSAR轨道的均方根分别为3.0、2.4和2.3 cm，GNSS东西向和南北向残差分别为1.2和0.5 cm。尤其是，模拟结果与观测结果的相关系数达到0.95。反演得到的两条近于平行的正断层几何、倾角和最大滑动量，与已有研究及美国地质调查局和全球质心矩张量项目公布的震源参数总体一致。F1上的同震地表破裂包含3个独立段。对F1中段反演得到的地表倾滑位移约为2.0 m，与野外调查测得的垂直位移2.1~2.2 m以及InSAR观测的最大视线向形变2.04 m高度一致，说明多源数据约束下的断层滑动模型具有较高精度和可靠性。

4. 2015年廓尔喀地震的触发作用

2015年M_w 7.8廓尔喀地震后，丁木错断裂带内出现多次正断层型地震，表明该地震可能增加了区域正断层系统的库仑应力，并加快其孕震过程。将震间GNSS速度场和廓尔喀地震同震位移投影到垂直于定日主破裂方向的剖面后，表现出一致的伸展形变模式。分析表明，震间应变累积速率（1.67×10⁻⁸ yr⁻¹）与同震应变（1.62×10⁻⁷）的比值约为10年，表明廓尔喀地震施加的伸展应变量相当于约十年的震间加载。此外，2015年后，区域伸展应变率约为震前的两倍，说明廓尔喀地震的震后加载又使定日地震的孕震过程加快了约10年。

5. 地震的形变机制

定日地震是藏南裂谷系统内一次典型的浅源正断层型地震，主要破裂集中在约10 km以浅，余震主要分布于破裂区南北两端，深部余震较少，说明丁木错断裂及申扎-定结裂谷的活动可能主要局限于上地壳，并受到裂谷下方大范围低速层的影响。在较低区域伸展速率条件下，较弱的中地壳可能调节裂谷形成，驱动伸展裂谷发育并产生正断层型地震。此次地震发生于丁木错断裂南缘，震级大于1976年以来该区其他伸展型地震，可能代表申扎-定结裂谷发育和向南扩展过程中的一次重要事件。除2015年廓尔喀地震外，藏南邻区其他中强地震也可能改变丁木错断裂的应力状态，并对定日地震的发生产生影响。

图4  2015年廓尔喀地震的形变扰动过程。（a）廓尔喀地震的震间GNSS速度和同震位移；（b）GNSS剖面；（c）从连续GNSS台站获得的区域伸展应变

6. 小结

（1）2025年的定日地震发生在申扎-定结裂谷系统的南缘，该区域构造变形速率较低，主伸展应变率低于北部。考虑到历史正断层型地震的空间分布，此次地震是一次具有代表性的事件，可能标志着裂谷系统的向南扩展。

（2）定日地震破裂了一个由两条近南北走向的正断层围限的地堑结构。主断层F1向西倾斜，最大滑动量为4.1 m，位于约6 km深处；与其近乎平行的次断层F2向东倾斜，最大滑动量为0.7 m，位于约4 km深处。研究推断地震矩为4.2×10¹⁹ N·m，对应矩震级为7.0。

（3）同震地表破裂由三个独立段组成，与野外地质调查结果一致。值得注意的是，中段的倾滑位移与野外测得的垂直滑动量及基于InSAR获得的视线向最大形变量一致。

（4）对2015年廓尔喀地震同震、震间和震后GNSS形变的分析表明，该地震可能加快了2025年定日地震的地震周期，使其提前约20年发生。

来源：Guo N, Wu Y, Pang Y, et al. Deformation process and mechanism of the 2025 Mw 7.0 Dingri earthquake from GNSS and InSAR. Geophysical Journal International, 2026, 246(1): ggag167.

主送：中国地震局领导    

编发：中国地震局地震预测研究所